Формула нахождения заряда: нахождения величины заряда и количество заряда

нахождения величины заряда и количество заряда

Электрический заряд – это основа работы любого электронного прибора и та величина, без которой невозможно посчитать ни один важный показатель в электродинамике и электростатике. Подробная расшифровка термина, описание формулы нахождения электрического заряда и образец решения типовой задачи приведены в данной статье.

Что такое электрический заряд q

Электрический заряд, обозначаемый в международной системе единиц буквами q и Q, считается скалярной физической величиной, которая определяет свойство частицы или тела выступать в качестве источника электромагнитного поля и вступать в прямое взаимодействие с ним. В физике существует несколько видов электромагнитных заряженных частиц, и они называются положительными или отрицательными. Обе единицы измеряются в Кулонах, а найти их можно путём вычисления произведения одного Ампера с одной секундой.

Понятие из учебного пособия

Формула нахождения заряда

Определить искомую величину можно из физико-математической формулы силы тока.-19 Кулон.

Обратите внимание! Формула заряда является следствием прямой зависимости напряженности электромагнитного поля от потенциала его частицы, что является основным правилом нахождения емкости заряженного конденсатора и величины энергии, накопленной в нём. Кроме того, вычислить количество заряда можно через силу Лоренца.

Основные формулы

Как вычислять с помощью законов

Поскольку q и Q являются скалярными единицами, вычислить их с помощью законов можно через точные формулы, выведенные известными учеными-физиками. К примеру, в соответствии с законом Кулона, можно найти величину и силовое направление взаимодействия заряженных частиц между несколькими неподвижными телами.

Закон сохранения

Все элементарные частицы подразделяются на нейтральные или заряженные. Они вступают во взаимодействие друг с другом внутри электромагнитного поля. Частицы, которые имеют одноименный электрон, отталкиваются, а разноименный – притягиваются. В первом случае наблюдается избыток электронов, а во втором – их недостаток. Оба типа частиц заряжаются посредством электризации. На практике, при возникновении данного явления, заряженные частицы равны по модулю, несмотря на противоположность знаков. Когда разные частицы притягиваются, то между ними происходит электризация и сохранение электрона. При этом, сумма всех изолированных системных частиц не изменяется, то есть, q + q + q…= const.

Закон сохранения

Закон Кулона

Выше было сказано, что электрические заряженные микрочастицы бывают как положительными, так и отрицательными, а их наличие подтверждается силовым взаимодействием, которое с помощью экспериментов на весах описал в 1785 году О. Кулон, создав свой физико-математический закон.

Закон Кулона представляет собой физическую закономерность, которая описывает взаимодействие наэлектризованных частиц между не электризованными, в зависимости от промежутка между ними. В соответствии с этой формулировкой, чем больше электронов имеет частица, тем ближе она расположена к другой элементарной единице заряда, и, соответственно, сила возрастает.

Обратите внимание! При увеличении расстояния между частицами, сал их взаимодействия неизменно убывает. В математической формуле это выглядит так: F1 = F2 = K*(q1*q2/r2), где q1 и q2 считаются модулями заряженных микрочастиц, k является коэффициентом пропорциональности, который зависит от системного выбора единицы, а r — расстоянием.

Закон Кулона

Образец решения задач по теме «Электрический заряд»

Ниже приведены образцы решения простых задач по электростатике, в частности, на закон Кулона.

Задача 1. Несколько одинаковых заряженных шаров имеют показатели q1 = 6 микрокулон и q2 = -18 микрокулон. Они располагаются друг от друга на 36 сантиметров (0,36 метров). Насколько будет меняться сила их взаимодействия при соприкосновении друг с другом и разведении в сторону?

Чтобы решить эту задачу, нужно воспользоваться эл заряд формулой F=K*(q1*q2/r2), подставив вместо букв известные величины. В результате, выйдет число 7,5.

Задача 2. Маленькие одинаковые шары находятся на промежутке в 0,15 метра и притягиваются с силой 1 микроньютон.-7 или 10 микрокулон.

Формула для решения

В целом, электрический заряд представляет собой физическую скалярную величину, которая определяет способность тел являться источником электромагнитного поля и участвовать во взаимодействии с ним. Отыскать величину, которая обозначается буквами q и Q, для решения задач или для выполнения другой работы, можно через закон сохранения, Кулона и представленные выше основные физические формулы.

Электростатика | Формулы по физике

  1. Формулы по физике
  2. Электростатика
Электрический заряд

q — заряд
n — число частиц
e — заряд электрона

Найти q      Известно, что:

Закон Кулона

F — сила
k — коэффициент пропорциональности
q1, q2 — заряды
r — расстояние

Найти F      Известно, что:

Постоянная Кулона

k — коэффициент пропорциональности
ε_0 — электрическая постоянная

Найти k      Известно, что:

Относительная диэлектрическая проницаемость

ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
F_вак — сила в вакууме
F_окр — сила в окружающей среде

Найти ε      Известно, что:

Электрическое поле

E — электрическое поле
F — сила
q — заряд

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле точечного заряда в вакууме

E — электрическое поле
k — коэффициент пропорциональности
q_0 — заряд
r — расстояние

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле точечного заряда в окружающей среде

E — электрическое поле
k — коэффициент пропорциональности
q — заряд
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
r — расстояние

Найти E_окр      Известно, что:

Электрическое поле вне заряженной сферы

E — электрическое поле

k — коэффициент пропорциональности
σ — плотность поверхностного заряда
R — радиус
r — расстояние

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле вне заряженной сферы

E — электрическое поле
k — коэффициент пропорциональности
q — заряд
r — расстояние

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле бесконечной заряженной плоскости

E — электрическое поле
k — коэффициент пропорциональности
σ — плотность поверхностного заряда

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле бесконечной заряженной плоскости

E — электрическое поле
σ — плотность поверхностного заряда
ε_0 — электрическая постоянная

Найти E      Известно, что:

Электрическое поле конденсатора

E — электрическое поле
k — коэффициент пропорциональности
σ — плотность поверхностного заряда

Найти E      Известно, что:

Работа в электрическом поле

A — работа
F — сила
Δd — расстояние

Найти A      Известно, что:

Потенциальная энергия системы двух точечных зарядов

W — потенциальная энергия
k — коэффициент пропорциональности
q0, q — заряды
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)

r — расстояние

Найти W      Известно, что:

Работа в электрическом поле — разность потенциальных энергий

A — работа
W1 — начальная потенциальная энергия
W2 — конечная потенциальная энергия

Найти A      Известно, что:

Потенциал электростатического поля

φ — потенциал
W — потенциальная энергия
q — заряд

Найти φ      Известно, что:

Напряжение — разность потенциалов

U — напряжение
φ1 — начальный потенциал
φ2 — конечный потенциал

Найти U      Известно, что:

Работа переноса заряда

A — работа
q — заряд
U — напряжение

Найти A      Известно, что:

Потенциал электростатического поля вокруг точечного заряда

φ — потенциал
k — коэффициент пропорциональности
q_0 — заряд
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
r — расстояние

Найти φ      Известно, что:

Напряжённость электростатического поля

E — электрическое поле
U — напряжение
Δd — расстояние

Найти E      Известно, что:

Результирующее электрическое поле

E — результирующее электрическое поле

E0 — внешнее электрическое поле
E1 — внутреннее электрическое поле

Найти E      Известно, что:

Электрический момент

p — электрический момент
q — заряд
l — расстояние

Найти p      Известно, что:

Электрическая ёмкость

C — электрическая ёмкость
q — заряд
φ — потенциал

Найти C      Известно, что:

Электрическая ёмкость шара

C — электрическая ёмкость
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
R — радиус
k — коэффициент пропорциональности

Найти C      Известно, что:

Электрическая ёмкость двух проводников

C — электрическая ёмкость
q — заряд
U — напряжение

Найти C      Известно, что:

Электрическая ёмкость плоского конденсатора

C — электрическая ёмкость
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
ε0 — электрическая постоянная
S — площадь
d — расстояние между плас

Найти C      Известно, что:

Электрическая ёмкость сферического конденсатора

C — электрическая ёмкость
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
ε0 — электрическая постоянная
R1 — радиус внутренней сферы
R2 — радиу

Найти C      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
q — заряд
E1 — напряженность электрического поля, создаваемого пластиной конденсатора
d — расстояние между пластин

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
q — заряд
E — электрическое поле
d — расстояние между пластинами

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
q — заряд
U — напряжение

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
C — электрическая ёмкость
U — напряжение

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
q — заряд
C — электрическая ёмкость

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
ε0 — электрическая постоянная
E — электрическое поле
V — объём

Найти W      Известно, что:

Потенциальная энергия заряженного плоского конденсатора

W — потенциальная энергия
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
ε0 — электрическая постоянная
E — электрическое поле
S — площадь
d —

Найти W      Известно, что:

Плотность энергии электрического поля

ω_p — плотность энергии электрического поля
W — потенциальная энергия
V — объём

Найти ω_p      Известно, что:

Плотность энергии электрического поля

ω_p — плотность энергии электрического поля
ε0 — электрическая постоянная
ε — диэлектрическая постоянная (проницаемость)
E — электрическое п

Найти ω_p      Известно, что:

Все права защищены ©

Чему равен заряд q формула?

Чему равен заряд q формула?

Формула нахождения заряда В соответствии с ней, нужно перемножить силу тока на время его прохождения по проводнику.-19 Кулон.

Что значит электрический заряд квантуется?

На основании большого числа экспериментов установлено, что электрический заряд квантуется, т. е. заряд любого тела кратен целому числу элементарных зарядов, каждый из которых имеет величину, равную 1,60×10-19 Кл. Этот элементарный заряд принято обозначать буквой e.

Что значит электрический заряд квантуется Дискретен?

Дискретность заряда Говорят, что электрический заряд дискретен или квантуется, т. е. существует некоторая минимальная порция заряда, которую дальше разделить нельзя.

Что такое элементарный электрический заряд и чему он равен?

Элемента́рный электри́ческий заря́д — фундаментальная физическая постоянная, минимальная порция (квант) электрического заряда, наблюдающегося в природе у свободных долгоживущих частиц. Согласно изменениям определений основных единиц СИ равен точно 1,10−19 Кл в Международной системе единиц (СИ).

Что такое электрический заряд простыми словами?

Электрическим зарядом называется способность тел создавать электромагнитное поле. В физике раздел электростатики изучает взаимодействия неподвижных относительно выбранной инерциальной системы отчета зарядов.

Что такое электрический заряд и его свойства?

Электрический заряд (далее – заряд) – скалярная характеристика тела, обладающая следующими фундаментальными свойствами: Заряд существует в двух видах: положительный и отрицательный. Одноименные заряды отталкиваются, разноименные – притягиваются. … В СИ единица измерения заряда – Кулон: К л .

Как обозначается элементарный заряд?

Самая маленькая частица электрического заряда — называется элементарным зарядом. Заряд всех элементарных частиц (если он не равен нулю) одинаков по абсолютной величине. Положительный элементарный заряд будем обозначать символом (+е), отрицательный – (-е). нейтрон обладает элементарным зарядом qнейтр = 0.

Как обозначается сила тока в физике?

Для обозначения силы обычно используется символ F — от лат. fortis (сильный). Общепринятое определение силы отсутствует, в современных учебниках физики сила рассматривается как причина ускорения. Важнейший физический закон, в который входит сила, — второй закон Ньютона.

Что характеризует электрический ток?

Когда электроны приходят в движение под действием электрического поля, они становятся движущимся зарядом, то есть электрическим током I. Количество заряда измеряется в кулонах, а ток характеризует скорость перемещения заряда через поперечное сечение проводника (за единицу времени).

Что характеризует напряжение?

Электрическое напряжение характеризует возможность электрического поля совершать работу. … Чем выше электрическое напряжение источника тока, тем большую работу может совершить поток электронов. Электрическое напряжение обозначается буквой U, единицей напряжения является вольт (В). Напряжение измеряется вольтметром.

Какие основные физические величины характеризуют электрический ток?

Электрический ток имеет количественные характеристики: скалярную — силу тока, и векторную — плотность тока. через поперечное сечение проводника, к величине этого промежутка времени. Сила тока в Международной системе единиц (СИ) измеряется в амперах (русское обозначение: А; международное: A).

определение, формула, физический смысл, применение

Пример HTML-страницы

Силой Лоренца называют силу, которая действует со стороны электромагнитного поля на движущийся электрический заряд. Весьма нередко силой Лоренца называют лишь магнитную составляющую этого поля. Формула для определения:

F = q(E+vB),

где q — заряд частицы; Е — напряжённость электрического поля; B — магнитная индукция поля; v — скорость частицы. 

Сила Лоренца очень похожа по своему принципу на силу Ампера, разница заключается в том, что последняя действует на весь проводник, который в целом электрически нейтральный, а сила Лоренца описывает влияние электромагнитного поля лишь на единичный движущийся заряд.

Она характеризуется тем, что не изменяет скорость перемещения зарядов, а лишь воздействует на вектор скорости, то есть способна изменять направление движения заряженных частиц.

В природе сила Лоренца позволяет защищать Землю от воздействия космической радиации. Под её воздействием падающие на планету заряженные частицы отклоняются от прямой траектории благодаря присутствию магнитного поля Земли, вызывая полярные сияния.

В технике сила Лоренца используется очень часто: во всех двигателях и генераторах именно она приводит во вращение ротор под действием электромагнитного поля статора.

Таким образом, в любых электромоторах и электроприводах основным видом силы является Лоренцева. Кроме того, она применяется в ускорителях заряженных частиц, а также в электронных пушках, которые раньше устанавливались в ламповых телевизорах. В кинескопе испускаемые пушкой электроны отклоняются под влиянием электромагнитного поля, что происходит при участии Лоренцевой силы.

Кроме того, эта сила используется в масс-спектрометрии и масс-электрографии для приборов, способных сортировать заряженные частицы в зависимости от их удельного заряда (отношение заряда к массе частицы). Это позволяет с высокой точностью определять массу частиц. Также находит применение в других КИП, например, в бесконтактном способе измерения расхода электропроводящих жидких сред (расходомеры). Это очень актуально, если жидкая среда обладает очень высокой температурой (расплав металлов, стекла и др.).

| удельный заряд электрона формула

 

Uк

 

Ua Вольтметр для контроля

анодного напряжения

Рис.1.

(1)

где U разность потенциалов между анодом и катодом (анодное напряже­ние). Считается, что электроны выходят с катода с малой скоростью, поэтому в за­коне сохранения (1) не учитывают их начальной кинетической энергии. При U ~ 10 В скорость электронов

v = Ö 2(e/m)U ~ 106 м/c,

что много меньше скорости света м/с. Соотношение v2/c2<< 1 является основанием нерелятивистского приближения в описании движения электронов в магнетроне.

Магнитное поле действует на электроны с силой

.

Сила перпендикулярна скоро­сти электрона, поэтому она не влияет на величину скорости, а меняет только ее на­правление. По этой причине магнитное поле не дает вклада в закон сохране­ния энергии (1). На рис.2 показан примерный вид траекторий электрона при различных значениях магнитного поля.

Если , траектория представляет собой прямую линию (1). В магнитном поле сила искривляет траек­торию заряда. В слабом поле, пока величина меньше некоторого крити­ческого значения ( ), электрон достигает анода (кривая 2). При совпадении B с происходит касание траектории с поверхностью анода (кривая 3). Если же , электрон не попадает на анод и будет совершать сложное движение внутри лампы (кривая 4). Электроны образуют в лампе объемный отрицательный заряд, двигаясь в пространстве между катодом и анодом, но сила анодного тока будет равна нулю. В этом проявляется эффект отклоняющего действия магнитного поля на электроны.

Величину можно найти из уравнения движения электрона в скрещенных и полях (см. приложе­ние):

(2)

где – радиус анода, – радиус катода.

Формула (2) позволяет вычислить удельный заряд электрона

(3)

если при заданном анодном напряжении U найдено такое значение магнит­ного поля , при котором электроны перестают попадать на анод.

Величина магнитного поля внутри соленоида зависит от силы тока в нем в соответст­вии с известной формулой , где – число витков на еди­ницу длины (, N – число витков, L – длина соленоида), μ0 – магнит­ная постоянная. Поэтому задача сводится к определению тока соленоида ,

(4)

Для этого в лабораторной работе измеряют зависимость анодного тока , соз­даваемого потоком электронов, летящих от катода к аноду, от силы тока в соленоиде при определенном значении U. Резкий спад функции соответствует достижению критического значения магнитного поля (рис. 3).

Если бы электроны покидали катод со скоростью, равной нулю, то при все они попадали бы на анод, а при все они поворачи­вали бы к катоду, не достигнув анода. Анодный ток с увеличением изменялся бы при этом так, как изображено на рис. 3 пунктиром.

В действительности, электроны, испускаемые нагретым катодом, обла­дают различными начальными скоростями. Поэтому для разных электронов критические условия достигаются при разных значениях В. Кривая при­обретает сглаженный вид (на рис. 3 это показано жирной линией). Тем не менее, спад функции дол­жен быть достаточно резким и может использоваться для нахождения . Есте­ственно, что графическое определение критических значений тока соле­ноида и, соответственно, создаваемого им поля не может претендовать на высокую точность и носит приближенный характер.

Порядок выполнения работы

1.  Установить значение анодного напряжения .

2.  Снять зависимость анодного тока от тока соленоида , занося данные в таблицу 1.

3.  Повторить измерения для других значений анодного напряжения , .

4.  Построить графики зависимости от . Найти значения и занести их в таблицу 2.

5.  По формуле (4) рассчитать .

10. Вопросы к зачету по теме «Электростатика»

Вопросы для подготовки к зачету по теме «Электростатика.»

21. Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Закон Кулона.

22. Напряжённость электрического поля. Принцип суперпозиции электрических полей. Графическое изображение электрических полей. Свойства линий напряженности электрического поля.

23. Работа сил электрического поля по переносу заряда. Потенциал, разность потенциалов. Напряжение.

24. Конденсаторы. Электроемкость плоского конденсатора. Энергия заряженного конденсатора.

Ответы.

Часть 1. Основные физические величины, единицы их измерения, формулы для нахождения.

Наименование

Обозначения

Единицы измерения в СИ

Формулы

Электрический заряд

q

Кл (кулон)

Закон сохранения электрического заряда

q1 + q2 + q3 + … +qn = const 

Закон Кулона

  

Напряженность

E

Н/Кл (ньютон на кулон)

В/м (вольт на метр

Принцип суперпозиции электрических полей

Работа сил электрического поля по переносу заряда.

A Дж (джоуль) A12Wp1 – Wp2qφ1 – qφ2q1 – φ2

Потенциал

 φ

 В (вольт)

Разность потенциалов

 φ12  В (вольт) φ12 = U

Напряжение

 U В (вольт) U = А/q
Электроемкость С Ф (фарад)

Электроемкость плоского конденсатора

 С  Ф (фарад)  

Энергия заряженного конденсатора

 W Дж (джоуль)   

Часть 2. Основные понятия.

Расширения для Joomla
Подробности
Просмотров: 13180

ОСНОВНЫЕ ФОРМУЛЫ И ЗАКОНЫ. Физическая величина или закон Формула Закон Кулона (для точечных

 

Физическая величина или закон Формула
Закон Кулона (для точечных зарядов)
Напряженность электрического поля E=F/q, где Е – напряженность электрического поля, F – сила, действующая на заряд q, помещенный в данное поле
Напряженность Е и потенциал φ поля, создаваемого точечным зарядом , где– q – заряд, создающий поле, r – расстояние от заряда до заданной точки, электрическая постоянная, диэлектрическая проницаемость среды
Линейная плотность заряда τ = q/l, τ = dq/dl, где τ – линейная плотность заряда, q – заряд, l – расстояние между зарядами
Поверхностная плотность заряда σ=q/S, σ=dq/dS где σ – поверхностная плотность заряда, q – заряд, S – площадь поверхности
Объемная плотность заряда ρ = q/V, ρ = dq/dV где ρ – объемная плотность заряда, q – заряд, V – некоторый объем  
Поток вектора напряженности электрического поля где dS – элемент площади поверхности, через которую определяется поток, α – угол между нормалью к данной поверхности и вектором
Теорема Гаусса
Напряженность поля, создаваемого равномерно заряженной бесконечной плоскостью
Напряженность Поля внутри конденсатора
Напряженность поля, создаваемого равномерно заряженным бесконечным цилиндром (нитью)
Работа сил поля по перемещению заряда q из точки поля с потенциалом φ1 в точку с потенциалом φ2 А12 = q (φ12), где А12 – работа сил по перемещению заряда, q – заряд, φ — потенциал
Электроемкость проводника C=q/φ, где С – электроемкость проводника, q – заряд, φ — потенциал
Электроемкость плоского конденсатора C = S/d, С=q/U, где C – электроемкость плоского конденсатора, электрическая постоянная, S – площадь конденсатора, d – расстояние между пластинами конденсатора, U – разность потенциалов, диэлектрическая проницаемость среды
Электроемкость батареи конденсаторов при последовательном соединении  
Электроемкость батареи конденсаторов при параллельном соединении  
Энергия заряженного конденсатора W = qU/2, W=CU2/2, W=q2/(2C), где q – заряд конденсатора, U – разность потенциалов между обкладками, C – электроемкость конденсатора
Сила постоянного тока I =q/t, I =dq/dt где I – сила тока, q – заряд, t — время
Плотность тока j= I /S, где j – плотность тока, I – сила тока, S – площадь поперечного сечения проводника
Закон Ома для участка цепи, не содержащего ЭДС , где I — сила тока, потенциал, U — напряжение, R — сопротивление
Закон Ома для участка цепи, содержащего ЭДС
Закон Ома для замкнутой (полной) цепи , где I – сила тока, э.д.с., R – сопротивление, r – внутреннее сопротивление источника тока
Первый закон Кирхгофа
Второй закон Кирхгофа где Ii Ri – падение напряжения в замкнутом контуре, — ЭДС в данном контуре
Сопротивление проводников при последовательном соединении
Сопротивление проводников при параллельном соединении
Мощность тока Р= IU, P = I 2R, P=U 2/R, где Р – мощность тока, I – сила тока, R – сопротивление, U — напряжение
Закон Джоуля-Ленца dQ = I 2Rdt=IUdt, где dQ – тепло, выделяемое при нагревании проводника, I – сила тока, R – сопротивление, t – время, U — напряжение
Закон Ома и Джоуля-Ленца в дифференциальной форме j=γE, ω= γE2 где j – плотность тока, γ – удельная электрическая проводимость, Е — напряженность электрического поля, ω – объемная плотность мощности
Связь магнитной индукции Вс напряженностью Н магнитного поля B=mm0H, где В – магнитная индукция, Н – напряженность магнитного поля, μ – магнитная проницаемость среды, µ0 – магнитная постоянная
Закон Био-Савара-Лапласа где индукция поля, µ — магнитная проницаемость среды, μ0 магнитная постоянная, I – сила тока, вектор, равный по модулю длине проводника, – радиус-вектор, проведенный из проводника в точку поля, α – угол между векторами
Магнитная индукция прямого бесконечно длинного проводника с током где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, I – сила тока, r0 – расстояние от проводника с током до точки, в которой определяется индукция магнитного поля
Магнитная индукция поля в центре кругового проводника с током где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, I – сила тока, R – радиус проводника
Магнитная индукция поля внутри соленоида где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, I – сила тока, N – количество витков, l – длина соленоида
Энергия магнитного поля соленоида где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, I – сила тока, N – количество витков, l – длина соленоида, S – площадка, через которую проходит магнитный поток, В – магнитная индукция, V – объем соленоида, Н – напряженность магнитного поля  
Сила, действующая на провод с током в магнитном поле (закон Ампера) F = I B l sin α, , где F – сила, I – сила тока, В – магнитная индукция, l – длина провода, α – угол между векторами    
Магнитный момент плоского контура с током , где I – сила тока, S – площадь контура, нормальный вектор
Сила Лоренца F = q υ B sin α, где q – заряд, υ – скорость заряда, В – магнитная индукция, α – угол между векторами
Магнитный поток в случае однородного магнитного поля и плоской поверхности Ф = B S cos α , Ф = Bn S, где Ф – магнитный поток, B — магнитная индукция, S – площадь поверхности, α – угол между векторами , Вn – проекция вектора на направление нормали к площадке S
Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле dA = IdФ, где A – работа по перемещению проводника, Ф – магнитный поток, I – сила тока
ЭДС индукции   , где ЭДС индукции, ψ – полный магнитный поток, t — время
ЭДС самоиндукции , где ЭДС самоиндукции, L – индуктивность, I – сила тока, t — время
Индуктивность соленоида L =V, где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, V – объем соленоида, n – плотность намотки
Экстратоки при замыкании и размыкании цепи I0 – сила тока в начальный момент времени, R — активное сопротивление цепи, L — индуктивность
Объемная плотность энергии магнитного поля (отношение энергии магнитного поля соленоида к его объему) w = В2/(2 ), w = Н2/2, w = BН/2, где μ – магнитная проницаемость среды, μ0 – магнитная постоянная, B — магнитная индукция, Н – напряженность магнитного поля
Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике где вектор электрического смещения, s – произвольная замкнутая поверхность, Dn – проекция вектора на нормаль к площадке s, алгебраическая сумма свободных зарядов, заключенных внутри данной замкнутой поверхности
Закон полного тока для магнитного поля где вектор элементарной длины контура, ( угол между векторами ), вектор магнитной индукции, μ0 – магнитная постоянная, алгебраическая сумма токов, охватываемых контуром, n — число токов.

ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ

 

Задача 1.Два точечных заряда 9Q и -Q закреплены на расстоянии l = 50 см друг от друга. Третий заряд Q1может перемещаться только вдоль прямой, проходящей через заряды. Определить положение заряда Q1, при котором он будет находиться в равновесии. При каком знаке заряда Q1равновесие будет устойчивым?

Решение. Заряд Q1находится в равновесии в том случае, если геометрическая сумма сил, действующих на него, равна нулю. Это значит, что на заряд Q1дол­жны действовать две силы, равные по модулю и проти­воположные по направлению. Рассмотрим, на каком из трех участков I, II, III (Рис. 4) может быть выполнено это условие. Для определенности будем считать, что заряд Q1— положительный.

Рис. 5.

На участке I (рис. 5, а) на заряд Q1будут дей­ствовать две противоположно направленные силы: и . Сила , действующая со стороны заряда 9Q, в любой точке этого участка больше силы , действующей со стороны заряда

-Q, так как больший заряд 9Q находится всегда ближе к заряду Q1, чем меньший (по модулю) заряд -Q. Поэтому равновесие на этом участке невозможно.

На участке II (рис. 4, б) обе силы и направ­лены в одну сторону — к заряду -Q. Следовательно, и на втором участке равновесие невозможно.

На участке III (рис. 4, в) силы и направлены в противоположные стороны, так же как и на участке I, но в отличие от него меньший заряд -Q всегда нахо­дится ближе к заряду Q1,чем больший заряд 9Q. Это значит, что можно найти такую точку на прямой, где силы и будут одинаковы по модулю, т. е.

= (1)

Пусть х и l+х — расстояние от меньшего и боль­шего зарядов до заряда Q1.Выражая в равенстве (1) и в соответствии с законом Кулона, получим

9Q Q1(l + x)2= Q Q1/x2, или l + x = ± Зх, откуда

x1 = + l/2,

x2= — l/4.

Корень x2не удовлетворяет физическому условию задачи (в этой точке силы и хотя и равны по модулю, но сонаправлены).

Определим знак заряда Q1, при котором равновесие будет устойчивым. Равновесие называется устойчивым, если при смещении заряда от положения равновесия возникают силы, возвращающие его в положение равно­весия. Рассмотрим смещение заряда Q1 в двух случаях: когда заряд положителен и когда отрицателен.

Если заряд Q1положителен, то при смещении его влево обе силы и возрастают. Так как сила воз­растает медленнее, то результирующая сила, действую­щая на заряд Q1, будет направлена в ту же сторону, в которую смещен этот заряд, т. е. влево. Под действием этой силы заряд Q1 будет удаляться от положения равно­весия. То же происходит и при смещении заряда Q1вправо. Сила убывает быстрее, чем . Геометриче­ская сумма сил в этом случае направлена вправо. Заряд под действием этой силы также будет перемещаться вправо, т. е. удаляться от положения равновесия. Таким образом, в случае положительного заряда равновесие является неустойчивым.

Если заряд Q1отрицателен, то его смещение влево вызовет увеличение сил и , но сила возрастает медленнее, чем , т. е. | |>| |. Результирующая сила будет направлена вправо. Под ее действием заряд Q1 возвращается к положению равновесия. При смещении Q1 вправо сила убывает быстрее, чем , т. е. | |>| |. результирующая сила направлена влево и заряд Q1 опять будет возвращаться к положению равновесия. При отрицательном заряде равновесие является устойчивым. Величина самого заряда Q1несущественна.

 

Рис. 6.

 

Задача 2. Три точечных заряда Q1 = Q2 = Q3 = 1 нКл расположены в вершинах равностороннего треугольника. Какой заряд Q4 нужно поместить в центре треугольника, чтобы указанная система зарядов находилась в равно­весии?

Решение. Все три заряда, расположенные по вершинам треугольника, находятся в одинаковых условиях. Поэтому достаточно выяснить, какой заряд следует по­местить в центре треугольника, чтобы какой-нибудь один из трех зарядов, например Q1,находился и равновесии. Заряд Q1 будет находиться в равновесии, если век­торная сумма действующих на него сил равна нулевому вектору (Рис. 6):

(1)
где , , — силы, с которыми соответственно дей­ствуют на заряд Q1 заряды Q2, Q3,Q4; равнодей­ствующая сил и

Так как силы и направлены по одной прямой в противоположные стороны, то векторное равенство (1) можно заменить скалярным: F — F4 = 0, откуда F4 = F. Выразив в последнем равенстве F через F2, F3 и учиты­вая, что F3 = F2, получим

F4 = F2 .

Применив закон Кулона и имея в виду, что Q2 = Q3 = Q1, найдем

откуда Q4= (2)

Из геометрических построений в равностороннем тре­угольнике следует, что

, cos α=cos 60°=l/2.

С учетом этого формула (2) примет вид

Q4 = Q1 .

Произведем вычисления:

Q4 = 10-9 / Кл = 5,77·10-10 Кл = 577 пКл.

Задача 3. На тонком стержне длиной l = 20 см нахо­дится равномерно распределенный электрический заряд. На продолжении оси стержня на расстоянии а = 10 см от ближайшего конца находится точечный заряд Q1 = 40 нКл, который взаимодействует со стержнем с си­лой F = 6 мкН. Определить линейную плотность τ заряда на стержне.

Решение. Сила взаимодействия F заряженного стержня с точечным зарядом Q1зависит от линейной плотности τ заряда на стержне. Зная эту зависимость, можно определить τ.

 

Рис. 7

 

При вычислении силы F следует иметь в виду, что заряд на стержне не является точеч­ным, поэтому закон Кулона непосредственно применить нельзя. В этом случае можно поступить следующим образом. Выделим из стержня (Рис. 7) малый участок dr с зарядом dQ = τdr. Этот заряд можно рассматривать как точечный. Тогда, согласно закону Кулона,

d F =

Интегрируя это выражение в пределах от a до a + l, получаем

 

F =

 

откуда

Проверим, дает ли рас­четная формула единицу линейной плотности электрического заряда. Для этого в правую часть формулы вместо символов величин подста­вим их единицы:

 

Найденная единица является единицей линейной плот­ности заряда.

Произведем вычисления:

 

Задача 4. Два точечных электрических заряда Q1 = 1 нКл и Q2= — 2 нКл находятся в воздухе на рас­стоянии d = 10 см друг от друга. Определить напря­женность и потенциал φ поля, создаваемого этими зарядами в точке А, удаленной от заряда Q1на расстоя­ние r1= 9 см и от заряда Q2 на r2 = 7 см.

Решение. Согласно принципу суперпозиции элек­трических полей, поле, созданное зарядом, не зависит от присутствия других зарядов. Поэтому напряженность электрического поля в искомой точке может быть найдена как геометрическая сумма напряженностей и полей, создаваемых каждым зарядом в отдельности: . Напряженности электриче­ского поля, создаваемого в воздухе (ε = 1) зарядами Q1 и Q2, складываются.

Вектор (Рис. 8.) направлен по силовой линии от заряда Q1, так как этот заряд положителен; вектор направлен также по силовой линии, но к заряду Q2 так как этот заряд отрицателен.

 

Рис. 8.

Модули векторов и находим по формулам

, (1)

. (2)

Модуль результирующего вектора найдем по теореме косинусов:

Е = (3)

где α — угол между векторами и , который может быть найден из треугольника со сторонами r1, r2и d: cos α = . В данном случае во избежание громоздких записей удобно значение cos α вычислить отдельно:

cos α =

Подставляя выражение Е1 из (1) и Е2 из (2) в (3) и вынося общий множитель 1/(4 ) за знак корня, получаем

Е = (4)

В соответствии с принципом суперпозиции электриче­ских полей потенциал φ результирующего поля, созда­ваемого двумя зарядами Q1 и Q2, равен алгебраической сумме потенциалов;

(5)

Потенциал электрического поля, создаваемого в ва­кууме точечным зарядом Q на расстоянии r от него, выра­жается формулой

. (6)

В нашем случае согласно формулам (5) и (6) получим

+ ,

 

Произведем вычисления:

=3,58·103 В/м = 3,58 кВ/м;

=-157 В.

 

Рис. 9

Задача 5. По тон­кому кольцу равно­мерно распределен за­ряд Q = 40 нКл с ли­нейной плотностью τ = 50 нКл/м. Опреде­лить напряженность электрического поля, создаваемого этим за­рядом в точке А, лежа­щей на оси кольца и удаленной от его цен­тра на расстояние, рав­ное половине радиуса.

Решение. Сов­местим координатную плоскость хoу с плоскостью кольца, а ось oz — с осью кольца (Рис. 9). На кольце выделим малый участок длиной dl. Так как заряд dQ = τ dl, находящийся на этом участке, можно считать точечным, то напряженность d электрического поля, создаваемого этим зарядом, может быть записана в виде

,

где r— радиус-вектор, направленный от элемента dl к точке А.

Разложим вектор d на две составляющие: d 1, пер­пендикулярно плоскости кольца (сонаправленную с осью Oz), и d 2, параллельную плоскости кольца (плос­кости хoу), т. е.

Напряженность Е электрического поля в точке А найдем интегрированием

,

где интегрирование ведется по всем элементам заряженно­го кольца. Заметим, что для каждой пары зарядов (dQ = dQ’), расположенных симметрично относительно центра кольца, векторы и в точке А равны по модулю и противоположны по направлению: .Поэтому векторная сумма (интеграл) .

Составляющие для всех элементов кольца сонаправлены с осью oz (единичным вектором , определяющим направление оси Z), т.е. . Тогда

.

Так как dE = , r = = = и cos α = (R/2 )/r = l/ , то

dE1 = = .

Таким образом

.

 

Из соотношения Q = 2πRτ определим радиус кольца: R = Q/(2πτ). Тогда

.

Модуль напряженности . (1)

Проверим, дает ли правая часть полученного равен­ства единицу напряженности (В/м):

Выразим физические величины, входящие в форму­лу (1), в единицах СИ ( ) и произведем вычисления:

Е = В/м = 7,94 кВ/м.

Задача 6.Две концентрические проводящие сферы радиусами R1 = 6 см и R2 = 10 см несут соответственно заряды Q1 = 1 нКл и Q2 = -0,5 нКл. Найти напряжен­ность Е поля в точках, отстоящих от центра сфер на рас­стояниях r1= 5 см, r2 = 9 см, r3 = 15 см ). Построить график Е(r).

Решение. Заметим, что точки, в которых требуется найти напряженности электрического поля, лежат в трех областях (Рис. 10): обла­сти I (r1<R1 ),области II (R1<r2 < R2), области III (rз> R2).

1. Для определения на­пряженности Е1 в области I проведем гауссову повер­хность S1 радиусом r1 и воспользуемся теоремой Остроградского—Гаусса:

dS = 0


Рис. 10.

(так как суммарный заряд, находящийся внутри гауссо­вой поверхности, равен нулю). Из соображений симметрии En = Е1 = const.

Следовательно, Е1dS = 0 и Е1(напря­женность поля в области I) во всех точках, удовлетворяю­щих условию r1<R1, будет равна нулю.

2. В области II проведем гауссову поверхность радиусом r2. В этом случае диэлектрическую проницаемость ε среды будем считать равной единице (вакуум).

EndS = Q1/ε0 ,

(так как внутри гауссовой поверхности находится только заряд Q1).

Так как En = E = const, то E можно вынести за знак интеграла:

E dS = Q1/ ε0 , или E S2 = Q1/ ε0.

Обозначив напряженность E для области II через E2 получим

E2 = Q1/ (ε0S2),

где S2 = 4 — площадь гауссовой поверхности. Тогда

E2 = . (1)

3. В области III гауссова поверхность проводится ра­диусом r3. Обозначим напряженность Е области III через E3и учтем, что в этом случае гауссова поверхность охва­тывает обе сферы и, следовательно, суммарный заряд бу­дет равен Q1+ Q2. Тогда

E3 = . (2)

Убедимся в том, что правая часть равенств (1) и (2) дает единицу напряженности:

Выразим все величины в единицах СИ (Q1 = 10 -9 Кл, Q2= — 0,5 · 10 -9 Кл,

r1 = 0,09 м, r2 = 0,15 м, 1 /(4 ) = 9·109 м/Ф) и произведем вычисления:

E2 = 9·109 В/м =1,11кВ/м;

E3 = 9·109 В/м = 200 В/м.

Построим график E (r). В области I(r1<R1) E = 0. В области II (R1 r<R2) E2(r) изменяется по закону 1/r2. В точке r = R1 E2(R1) = Q1/ (4 ) = 2,5 кВ/м.

В точке r = R2 (r стремится к R2 слева) Е2(R2) = Q1/ ( ) = 0,9 кВ/м. В области III (r < R2) E3(r) изменяется по закону 1/r2, причем в точке r = R2

(r стре­мится к R2 справа)

Е3(R2) = (Q1— /( ) = 0,45 кВ/м. Таким образом, функция E (r) в точках r = R1 и r = R2 терпит разрыв.

 

 

Рис. 11.

График зависимости Е от r, представлен на рис. 11.

 

Задача 7.На пластинах плоского конденсатора на­ходится заряд Q = 10 нКл. Площадь S каждой пласти­ны конденсатора равна 100 см2, диэлектрик -воздух. Определить силу F, с которой притягиваются пластины. Поле между пластинами считать однородным.

Решение. Заряд Q одной пластины находится в поле напряженностью Е, созданном зарядом другой пла­стины конденсатора. Следовательно, на первый заряд действует сила

F = Q E (1)

Так как напряженность поля, созданного пластиной определяется по формуле

E =σ/(2 ε0)=Q/(2 ε0S),

где σ — поверхностная плотность заряда пластины, то формула (1) примет вид

 

F = Q2/(2 ε0 S).

Произведем вычисления:

F = Н =5,65·10-4 Н = 565 мкН.

 

Задача 8.Электрическое поле создано длинным ци­линдром радиусом R=1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью τ = 20нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстоянии а1 = 0,5 см и а2= 2 см от поверхности ци­линдра, в средней его части.

Решение. Для определения разности потенциалов воспользуемся соотношением между напряженностью по­ля и изменением потенциала: . Для поля с осевой симметрией, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде

E = , или = — Edr.

Интегрируя это выражение, найдем разность потен­циалов двух точек, отстоящих на расстояниях r1и r2от оси цилиндра:

. ( 1 )

 

Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой напряженности поля, создаваемого бесконечно длинным цилиндром:

Е = τ / (2π ε0r).

Подставив выражение Е в(1), получим

ln ,

или

ln .

Произведем вычисления, учитывая, что величины r1и r2входящие в формулу (2) в виде отношения, можно выразить в сантиметрах

r1 = R + a1 = 1,5 см,

r2 = R + а2 = 3 см.

 

2·10-8·1,8·1010ln (3/1,5) = 3,6·102·2,3 ln 2 = 250 В.

Задача 9.Определить ускоряющую разность потен­циалов U, которую должен пройти в электрическом поле электрон, обладающий скоростью υо= 106 м/с, что­бы скорость его возросла n = 2 раза.

Решение. Ускоряющую разность потенциалов можно найти, вычислив работу А сил электростатиче­ского поля. Эта работа определяется произведением эле­ментарного заряда е на разность потенциалов U:

A = eU. (1)

Работа сил электростатического поля в данном слу­чае равна изменению кинетической энергии электрона:

A =T2T1 = , (2)

где T1 и T2 — кинетическая

Как рассчитать официальное обвинение

Эй! Добро пожаловать в Master Organic Chemistry, на тот случай, если вы посетитель впервые.

В этом сообщении в блоге я объясню, как рассчитать формальный заряд для молекул. Тем не менее, вы можете найти мои видео, содержащие 10 решенных примеров формальных задач заряда, быть еще более полезными. Просто думал, что вы должны знать!


Нужно выяснить, является ли атом отрицательным, положительным или нейтральным? Вот формула для определения «формального заряда» атома:

Формальный заряд = [количество валентных электронов] – [электроны в неподеленных парах + 1/2 числа связывающих электронов]

Эта формула явно указывает отношение между числом связывающих электронов и их отношением к тому, сколько формально «принадлежит» атому.

Например, применив это к BH 4 (верхний левый угол на изображении ниже), мы получим:

  • Число валентных электронов для бора равно 3 .
  • Количество несвязанных электронов равно ноль .
  • Общее количество связывающих электронов вокруг бора равно 8 (полный октет). Половина этого числа равна 4 .

Таким образом, формальный платеж = 3 – (0 + 4)  = 3 – 4  = –1

Однако существует более простой способ сделать это.

Поскольку химическая связь имеет два электрона, «число связывающих электронов, деленное на 2», по определению равно числу связей, окружающих атом, . Таким образом, мы можем вместо этого использовать эту сокращенную формулу :

Формальный заряд = [количество валентных электронов на атоме] – [несвязанные электроны + количество связей].

Повторное применение к BH 4 (верхний левый угол).

  • Число валентных электронов для бора равно 3 .
  • Количество несвязанных электронов равно ноль .
  • Количество связей вокруг бора 4 .

Таким образом, формальный заряд = 3 – (0 + 4) = 3 – 4  = –1

Формальный заряд B в BH 4 отрицателен 1. 

Применим его к CH :

7 :

7 3 (один справа от BH 4 )

  • Число валентных электронов для углерода 4
  • Число несвязанных электронов два (у него неподеленная пара) количество связей вокруг углерода 3 .

Таким образом, формальный заряд = 4 – (2 +3) = 4 – 5  = –1

Формальный заряд C в :CH 3 отрицательный 1. 

Тот же формальный заряд, что и у BH 4 !

Давайте сделаем последний пример. Давайте сделаем CH 3 + (без неподеленных пар на углероде). Это оранжевый в нижнем ряду.

  • Количество валентных электронов для углерода равно 4
  • Количество несвязанных электронов равно нулю
  • Количество связей вокруг углерода равно 3 .

Таким образом, формальный заряд = 4 – (0 +3) = 4 – 3 = +1

Вы можете применить эту формулу к любому атому, который вы хотите назвать.

Вот схема некоторых простых молекул ряда B C N O . Я надеюсь, что бериллий и фтор не слишком обиделись, что я их пропустил, но они не так интересны для целей этой таблицы.

Обратите внимание на интересную схему геометрии (выделено цветом): BH 4 (–), CH 4 и NH 4 (+) имеют ту же геометрию, что и CH 3 (–), NH 3 и OH 3 (+).Карбкатион CH 3 (+) имеет ту же электронную конфигурацию (и геометрию), что и нейтральный боран BH 3 . Знакомая изогнутая структура воды H 2 O характерна для аниона амида NH 2 (–). Эта общая геометрия является одним из интересных следствий теории отталкивания пар электронов валентной оболочки (VSEPR — произносится как « vesper », точно так же, как «Favre» произносится как « Farve» ). и тройные связи:

Вот вопрос.Алканы, алкены и алкины нейтральны, так как существует четыре связи и нет несвязанных электронов:  4 – [4+0] = 0.  Для каких других значений [связи + несвязанные электроны] вы также получите значение, равное нулю, и как могут выглядеть эти структуры? (Некоторые из этих сооружений вы встретите позже).

Последний вопрос. Как вы думаете, почему это называется «официальное обвинение»?

Подумайте о том, каким будет официальное обвинение BF 4 . Отрицательный заряд бора.Какой здесь самый электроотрицательный элемент? Фторид, разумеется, с электроотрицательностью 4,0, с бором, равным 2,0. Как вы думаете, где находится этот отрицательный заряд на самом деле ?

Ну, это не на боре. На самом деле он распространяется через более электроотрицательные ионы фтора, которые становятся более богатыми электронами. Таким образом, хотя «формальный» адрес отрицательного заряда находится на боре, электронная плотность фактически распределена по фторидам. Другими словами, в данном случае формальное обвинение не имеет ничего общего с действительностью.

Еще одно напоминание – 10 видеороликов с примерами решения формальных задач начисления, прямо здесь (см. самый верх страницы) 

Формула формального начисления | Как рассчитать официальное обвинение — видео и расшифровка урока

Формула формального заряда

Формула формального заряда (или уравнение формального заряда ) требует подсчета электронов атома и учета их роли в молекуле. Чтобы найти формальный заряд атома, вычтите количество несвязывающих электронов и половину числа связанных электронов из числа его валентных электронов.

$$q = V — N — \frac{B}{2} $$

q = формальный заряд

V = количество валентных электронов

N = количество несвязывающих количество электронов на атоме в молекуле

B = число электронов, находящихся в связях вокруг атома в молекуле

Как рассчитать формальный заряд

В качестве примера рассмотрим молекулу углекислого газа. Он имеет один атом углерода и два атома кислорода. Мы можем вычислить формальный заряд для этих различных атомов.

Количество валентных электронов зависит от группы атома в периодической таблице.

Углерод = 4 валентных электрона

Кислород = 6 валентных электронов

Мы также знаем структуру CO2. На этой диаграмме линии представляют собой связывающие пары электронов (две линии для двойных связей), а точки представляют несвязывающие электроны.

Углерод

Как упоминалось ранее, углерод имеет 4 валентных электрона.На диаграмме у него нет точек, поэтому у него нет несвязывающих электронов. У него четыре линии, поэтому у него 8 электронов в связывающих парах. Сформулировано с использованием переменных:

V = 4

N = 0

B = 8

$$q = 4 — 0 — \frac{8}{2} $$

формальный заряд углерода равен 0.

Кислород

Кислород имеет 6 валентных электронов, 4 несвязывающих электрона (4 точки) и 4 электрона в связывающих парах (две линии).Сформулировано с использованием переменных:

V = 6

N = 4

B = 4

$$q = 6 — 4 — \frac{4}{2} $$

2 Следовательно

q = 0

Это относится и к другому кислороду, так как два атома в этой молекуле находятся в одинаковых положениях.

Альтернативная структура

Двуокись углерода может иметь другую молекулярную структуру; однако предпочтительнее будет тот, который приводит к наименьшему набору формальных сборов.Например, в таком расположении:

Однако формальные сборы отличаются. Слева направо по молекуле:

Первый кислород: $$q= 6-4-\frac{4}{2} =0 $$

Углерод: $$q = 4-0-\frac{6} {2} = 1 $$

второй кислород: $$q = 6-6-\frac{2}{2} = -1 $$

атомы отличаются от предыдущей модели.Поскольку они дальше от нуля, это неправильная структура.

Как определить формальный заряд с помощью других методов

Человек с некоторым опытом может посмотреть на структуру молекулы и быстро определить формальный заряд с помощью визуального или интуитивного метода.

Визуальный метод

Визуальный метод — это способ быстрого моделирования формального уравнения заряда. Нарисовав круг вокруг рассматриваемого атома, можно быстро идентифицировать и сосчитать электроны.Тогда формальный заряд будет просто числом подсчитанных электронов, вычтенным из номера группы атома.

1. Нарисуйте круг вокруг атома углерода.

2. Сосчитайте электроны в круге. Край круга пересекает связи, поэтому учитывается только половина связанных электронов.

3. Углерод находится в группе 4, поэтому из 4 вычтите количество электронов в круге.

Формальный заряд углерода в этой молекуле равен 0.

Интуитивный метод

Имея некоторый опыт работы с химией и периодической таблицей, человек может ознакомиться с нейтральными структурами различных атомов. Например:

  • C является нейтральным с четырьмя связями и без неподеленных пар.
  • Cl является нейтральным с одной связанной парой и 3 неподеленными парами.
  • N является нейтральным с тремя связанными парами и 1 одиночной парой.

Если нейтральные формы знакомы, учащийся может заметить изменения.В качестве примера рассмотрим атом углерода.

Нейтральное состояние углерода — четыре связанные пары. Это можно проверить с помощью формального уравнения заряда.

Если углерод получает электрон, одна из его пар связи должна стать неподеленной парой. Его заряд равен -1.

Если углерод теряет электрон, то он может иметь три пары связей и ни одной пары. Его заряд +1.

Интуитивный метод может быть намного быстрее, чем использование формальной формулы оплаты, потому что это можно сделать с первого взгляда. Конечно, это всегда можно проверить с помощью формулы. В случае атома углерода, который потерял электрон и имеет заряд +1:

$$q = 4 — 0 — \frac{6}{3} = 1 $$

Итоги урока

Формальный заряд это полезное число, которое можно найти для атомов в молекуле, вычитая электроны неподеленной пары и половину электронов связи из валентных электронов атома.Уравнение формального заряда можно использовать для нахождения формального заряда.

$$q = V — N — \frac{B}{2} $$

Переменные следующие:

q = формальный заряд

V = количество валентных электронов

4 N = количество несвязывающих электронов на атоме в молекуле

B = количество электронов, находящихся в общих связях вокруг атома в молекуле

Дополнительно:

  • Формальные заряды атомов должны добавляться к полный заряд молекулы.
  • Предпочтительна структура молекулы с формальными зарядами, близкими к нулю.

Без формулы можно использовать визуальный метод для нахождения формального заряда, который включает в себя кружение атома и подсчет электронов в круге для вычитания из валентных электронов. Можно также использовать интуитивный метод , когда тот, кто знаком с нейтральной конфигурацией атома, может быстро определить, каким должен быть формальный заряд.

Что такое заряд? – ЭВТ

Фон

Из Википедии: «Электрический заряд — это физическое свойство материи, которое заставляет ее испытывать силу, когда она помещена в электромагнитное поле». В физике это измерение притяжения или отталкивания частиц, как это было обнаружено Кулоном, когда он установил зависимость заряда и силы от расстояния — закон Кулона.

Заряд протона (+) и электрона (-)

Сила вызывает движение частиц, а направление зависит от комбинации зарядов следующим образом:

  • Частицы с одинаковым зарядом будут отталкиваться (+/+ или -/ -).
  • Частицы противоположного заряда будут притягиваться (+/-).

Крупные объекты, такие как люди, велосипеды или автомобили, состоят из атомов этих же частиц. Однако законы движения и сил основаны на массе, а не на заряде. Почему? Когда в объектах происходит столкновение, на самом деле это столкновение миллионов и миллионов электрически заряженных частиц в этих объектах. Мы рассчитываем силу этого объекта на основе массы (m), используя 2-й закон Ньютона (F=ma). Разве заряд (q) не должен быть связан с массой (m)?


 

Объяснение

Заряд — это энергия бегущей продольной волны .Масса и заряд действительно связаны и могут быть упрощены до одного уравнения энергии, представленного в классической форме на этой странице. Чтобы связать массу и заряд, кулонов можно объяснить как амплитуду волны, которая измеряется как расстояние (метры). Если предположить вещество в вакууме пространства, которое имеет физическое свойство килограммов и движется как волны, то массу и заряд можно описать как их движение. В EWT это вещество называется эфиром, а его компоненты — гранулами.

  • Масса – энергия стоячей продольной волны (без учета скорости волны – c 2 )
  • Заряд – бегущая на расстояние энергия продольной волны (сила)

Элементарный заряд одиночной частицы (e e ) — амплитуда волны на первой длине волны, подробно рассчитанная в разделе, посвященном электрической силе. Амплитуда – это среднее смещение эфирных гранул от равновесия. Смещение гранул будет больше вблизи ядра электрона и уменьшаться по амплитуде на расстоянии, поскольку гранулы сталкиваются и передают энергию большему количеству гранул по мере сферического распространения.

Поскольку материя (измеряемая как энергия покоя или масса) формируется из той же волны, которая обладает электрическими свойствами (измеряется как заряд), их можно связать как логически, так и математически. Логически это просто тип продольной волны: стоячая или бегущая. Стоячая волна – это накопленная энергия. Бегущая волна, по определению, это бегущая энергия. Фотон, для сравнения, представляет собой другую форму волны — это поперечная волна, в которой волна распространяется перпендикулярно движению частицы (по сравнению с продольной волной, которая идет в направлении движения).

 

Доказательство связи материи и заряда

Энергия волны классически может быть описана следующим уравнением. В EWT уравнение энергии часто изображается в форме волнового уравнения, но здесь оно будет показано в классическом виде, чтобы доказать, что массу электрона можно вывести из классических электрических констант. Энергия волны в классическом формате равна:

Масса — запасенная энергия стоячих волн в пределах радиуса электрона (r e ).Следовательно, это уравнение энергии без учета скорости волны (c 2 ). Для одного электрона заряд (q) является элементарным зарядом (e e ). Ниже приведены точные значения и единицы массы электрона при использовании электрических свойств (CODATA).

Electron Mass

  • Q — E E (Одиночная электронная зарядка) (Одиночная электрона)
  • R = R E (Электронный радиус)

Зарядка — амплитуда волны на данном расстоянии (R) .Его можно выразить как энергию, но часто его выражают как силу, известную как закон Кулона. Постоянная Кулона представляет собой произведение магнитной постоянной на скорость волны в квадрате более чем на 4π. Кулон дал ему букву k.

Сила – это энергия на расстоянии ( F=E/r ), поэтому для уравнения силы в знаменателе получается r 2 . Замена постоянной Кулона константами в уравнении энергии (сверху) дает закон Кулона.

Закон Кулона

Логически и массу, и заряд можно объяснить как волны.И математически масса электрона теперь может быть выражена через заряд (q/e e ), связывая области механики и электричества уравнением.

 

Связь между уравнениями массы и силы заряда

Связь между законами материи, обозначенными массой (m) в уравнении, равна законам электромагнитного заряда, отмеченным зарядом (q) в уравнении, если принять во внимание масса одного электрона и заряд , а расстояние равно классическому радиусу электрона .Удивительно, но материальные законы от Эйнштейна до Ньютона могут быть связаны с законами заряда, такими как закон Кулона. Эти уравнения силы выражены в классических константах:

Электрический заряд (Q)

Что такое электрический заряд?

Генерирует электрический заряд электрическое поле. Электрический заряд влияет на другие электрические заряды с электрической силой и под влиянием других заряжается с той же силой в противоположном направлении.

Есть 2 типа электрического заряда:

Положительный заряд (+)

Положительный заряд содержит больше протонов, чем электронов (Np>Ne).

Положительный заряд обозначается знаком плюс (+).

Положительный заряд притягивает другие отрицательные заряды и отталкивает другие положительные заряды.

Положительный заряд притягивается другим отрицательным заряжается и отталкивается от других положительных зарядов.

Отрицательный заряд (-)

Отрицательный заряд содержит больше электронов, чем протонов (Ne>Np).

Отрицательный заряд обозначается знаком минус (-).

Отрицательный заряд притягивает другие положительные заряды и отталкивается другие отрицательные заряды.

Отрицательный заряд притягивается другим положительным заряжается и отталкивается от других отрицательных зарядов.

Направление электрической силы (F) в соответствии с типом заряда
Q1/Q2 сборы Сила на q 1 Зарядка Сила на q 2 Зарядка  
— / — ←⊝ ⊝→ пополнение
+/+ ←⊕ ⊕→ пополнение
— / + ⊝→ ←⊕ аттракцион
+/- ⊕→ ←⊝ аттракцион
Заряд элементарных частиц
Частица Заряд (С) Плата (e)
Электрон 1.602×10 -19 С

е

Протон 1,602×10 -19 С

+e

Нейтрон 0 С 0

Кулон

Электрический заряд измеряется в кулонах [Кл].

Один кулон имеет заряд 6,242×10 18 электроны:

1С = 6,242×10 18 e

Электрический заряд расчет

Когда электрический ток течет в течение определенного времени, мы можем рассчитать стоимость:

Постоянный ток

Q = I т

Q – электрический заряд, измеренный в кулоны [С].

I ток, измеряемый в амперах [А].

t – период времени, измеряемый в секунды [с].

Мгновенный ток

Q – электрический заряд, измеренный в кулоны [С].

i ( t ) — мгновенный ток, измеряется в амперах [А].

t – период времени, измеряемый в секунды [с].

 


См. также

Годовая процентная ставка (годовая) Определение

Что такое годовая процентная ставка (годовая)?

Годовая процентная ставка (APR) относится к ежегодным процентам, генерируемым суммой, взимаемой с заемщиков или выплачиваемой инвесторам.Годовая процентная ставка выражается в процентах, которые представляют собой фактическую годовую стоимость средств в течение срока кредита или дохода, полученного от инвестиций. Это включает в себя любые сборы или дополнительные расходы, связанные с транзакцией, но не принимает во внимание начисление сложных процентов. APR предоставляет потребителям итоговую цифру, которую они могут сравнить между кредиторами, кредитными картами или инвестиционными продуктами.

Ключевые выводы

  • Годовая процентная ставка (APR) — это годовая ставка, взимаемая за кредит или заработанная в результате инвестиций.
  • Финансовые учреждения должны раскрывать годовую процентную ставку финансового инструмента до подписания любого соглашения.
  • APR обеспечивает последовательную основу для представления информации о годовых процентных ставках, чтобы защитить потребителей от вводящей в заблуждение рекламы.
  • Годовая процентная ставка может не отражать фактическую стоимость заимствования, поскольку кредиторы имеют достаточную свободу действий при ее расчете, исключая определенные сборы.
  • APR не следует путать с APY (годовая процентная доходность), расчетом, который учитывает начисление процентов.
APR против APY: в чем разница?

Как работает годовая процентная ставка (APR)

Годовая процентная ставка выражается в виде процентной ставки. Он рассчитывает, какой процент от основной суммы вы будете платить каждый год, принимая во внимание такие вещи, как ежемесячные платежи. Годовая процентная ставка также представляет собой годовую процентную ставку по инвестициям без учета начисления процентов в течение этого года.

Закон о правде на кредитование (TILA) 1968 года предписывал кредиторам раскрывать годовую процентную ставку, которую они взимают с заемщиков.Компаниям, выпускающим кредитные карты, разрешено ежемесячно рекламировать процентные ставки, но они должны четко сообщать клиентам годовую процентную ставку, прежде чем подписывать соглашение.

Как рассчитывается годовая процентная ставка?

Годовая процентная ставка рассчитывается путем умножения периодической процентной ставки на количество периодов в году, в котором она применялась. Он не указывает, сколько раз ставка фактически применяется к балансу.

годовых знак равно ( ( Сборы + Интерес Главный н ) × 365 ) × 100 куда: Интерес знак равно Общая сумма процентов, выплаченных за весь срок кредита Главный знак равно Сумма займа н знак равно Количество дней в сроке кредита \begin{aligned} &\text{APR} = \left ( \left ( \frac{ \frac{ \text{Сборы} + \text{Проценты} }{ \text {Основная сумма} } }{ n } \right ) \times 365 \right ) \times 100 \\ &\textbf{где:} \\ &\text{Проценты} = \text{Общая сумма процентов, выплаченных за весь срок кредита} \\ &\text{Основная сумма} = \text {Сумма кредита} \\ &n = \text{Количество дней в сроке кредита} \\ \end{выровнено} Годовая процентная ставка = ((nОсновная комиссия + проценты) × 365) × 100, где: Проценты = Общая сумма процентов, выплаченных в течение срока действия кредита Основная часть = Сумма кредита n = Количество дней в сроке кредита​

Типы APR

Годовая процентная ставка по кредитной карте зависит от типа платежа.Эмитент кредитной карты может взимать один APR за покупки, другой за снятие наличных и еще один за перевод баланса с другой карты. Эмитенты также взимают с клиентов высокие процентные ставки штрафа за просроченные платежи или нарушение других условий соглашения с держателем карты. Существует также вводная годовая процентная ставка — низкая или нулевая ставка, — с помощью которой многие компании, выпускающие кредитные карты, пытаются побудить новых клиентов оформить карту.

Банковские кредиты обычно имеют фиксированную или переменную процентную ставку. Фиксированный кредит APR имеет процентную ставку, которая гарантированно не изменится в течение срока действия кредита или кредита.Переменный кредит APR имеет процентную ставку, которая может измениться в любое время.

Годовых заемщиков взимается также зависит от их кредита. Ставки, предлагаемые тем, у кого отличная кредитная история, значительно ниже, чем те, которые предлагаются тем, у кого плохая кредитная история.

Сложные проценты или простые проценты?

APR не учитывает начисление процентов в течение определенного года: он основан только на простых процентах.

Годовая доходность по сравнению с годовой процентной доходностью (APY)

Хотя APR учитывает только простые проценты, годовая процентная доходность (APY) учитывает сложные проценты.В результате APY кредита выше, чем его APR. Чем выше процентная ставка и, в меньшей степени, чем меньше период начисления сложных процентов, тем больше разница между годовой процентной ставкой и годовой процентной ставкой.

Представьте, что годовая ставка по кредиту составляет 12%, а сумма кредита составляется один раз в месяц. Если физическое лицо занимает 10 000 долларов, его процентная ставка в течение одного месяца составляет 1% от остатка, или 100 долларов. Это эффективно увеличивает баланс до 10 100 долларов. В следующем месяце на эту сумму начисляется процентная ставка в размере 1%, а выплата процентов составляет 101 доллар США, что немного выше, чем в предыдущем месяце.Если вы сохраните этот баланс за год, ваша эффективная процентная ставка станет 12,68%. APY включает эти небольшие сдвиги в процентных расходах из-за сложных процентов, а APR — нет.

Вот еще один способ взглянуть на это. Скажем, вы сравниваете инвестиции, приносящие 5% в год, с инвестициями, приносящими 5% ежемесячно. В первый месяц APY составляет 5%, как и APR. Но для второго APY составляет 5,12%, что отражает ежемесячное начисление сложных процентов.

Учитывая, что APR и разные APY могут представлять одну и ту же процентную ставку по кредиту или финансовому продукту, кредиторы часто подчеркивают более лестную цифру, поэтому Закон о правде на сбережения 1991 г. требует раскрытия как APR, так и APY в объявлениях, контрактах, и соглашения.Банк будет рекламировать годовую процентную ставку сберегательного счета крупным шрифтом, а соответствующую годовую процентную ставку — более мелким шрифтом, учитывая, что первый имеет внешне большее число. Обратное происходит, когда банк выступает в роли кредитора и пытается убедить своих заемщиков в том, что он взимает низкую ставку. Отличным ресурсом для сравнения ставок APR и APY по ипотеке является ипотечный калькулятор.

Пример сравнения APR и APY

Скажем, XYZ Corp. предлагает кредитную карту, которая взимает проценты в размере 0.06273% в день. Умножьте это на 365, и это 22,9% в год, что является рекламируемой годовой процентной ставкой. Теперь, если бы вы каждый день снимали со своей карты новый предмет на 1000 долларов и ждали дня после даты платежа (когда эмитент начал взимать проценты), чтобы начать платежи, вы были бы должны 1000,6273 доллара за каждую вещь, которую вы купили.

Чтобы рассчитать APY или эффективную годовую процентную ставку — более типичный термин для кредитных карт — добавьте единицу (которая представляет собой основную сумму) и возведите это число в степень числа периодов начисления сложных процентов в году; вычтите единицу из результата, чтобы получить процент:

APY знак равно ( 1 + Периодическая ставка ) н − 1 куда: н знак равно Количество периодов начисления процентов в год \begin{aligned} &\text{APY} = (1 + \text{Периодическая ставка}) ^ n — 1 \\ &\textbf{где:} \\ &n = \text{Количество периодов начисления процентов в год} \ \ \ конец {выровнено} APY = (1 + периодическая ставка) n−1, где: n = количество периодов начисления сложных процентов в год​

В этом случае ваш APY или EAR будет равен 25.{365} ) — 1 = .257 \\ \end{выровнено} ​((1+.0006273)365)−1=.257​

Если вы храните остаток на своей кредитной карте только в течение одного месяца, с вас будет взиматься эквивалентная годовая ставка в размере 22,9%. Однако, если вы сохраните этот баланс за год, ваша эффективная процентная ставка станет 25,7% в результате начисления сложных процентов каждый день.

Годовая процентная ставка по сравнению с номинальной процентной ставкой по сравнению с ежедневной периодической ставкой

Годовая процентная ставка, как правило, выше, чем номинальная процентная ставка по кредиту. Это связано с тем, что номинальная процентная ставка не учитывает никаких других расходов, понесенных заемщиком.Номинальная ставка может быть ниже по вашей ипотеке, если вы не учитываете расходы на закрытие, страховку и сборы за оформление. Если вы в конечном итоге вложите их в свою ипотеку, ваш остаток по ипотеке увеличится, как и ваш годовой доход.

Ежедневная периодическая ставка, с другой стороны, представляет собой проценты, начисляемые на остаток кредита на ежедневной основе — годовая процентная ставка, деленная на 365. Однако кредиторам и поставщикам кредитных карт разрешается представлять годовую процентную ставку на ежемесячной основе, если полный 12-месячный годовой доход указан где-то до подписания соглашения.

Недостатки годовой процентной ставки (годовых)

Годовая процентная ставка не всегда точно отражает общую стоимость займа. На самом деле, это может занижать фактическую стоимость кредита. Это потому, что расчеты предполагают долгосрочные графики погашения. Затраты и сборы распределяются слишком тонко с расчетами APR для кредитов, которые погашаются быстрее или имеют более короткие сроки погашения. Например, среднегодовое влияние затрат на закрытие ипотечных кредитов намного меньше, если предположить, что эти затраты были распределены на 30 лет вместо семи-десяти лет.

Кто рассчитывает годовые проценты?

Кредиторы имеют достаточные полномочия для определения того, как рассчитать годовую процентную ставку, включая или исключая различные сборы и платежи.

APR также сталкивается с некоторыми проблемами с ипотечными кредитами с регулируемой процентной ставкой (ARM). Оценки всегда предполагают постоянную процентную ставку, и хотя годовая процентная ставка учитывает предельные ставки, окончательное число по-прежнему основано на фиксированных ставках. Поскольку процентная ставка по ARM изменится, когда период фиксированной ставки закончится, оценки APR могут сильно занизить фактические затраты по займам, если ставки по ипотечным кредитам вырастут в будущем.

Ипотечные APR могут включать или не включать другие расходы, такие как оценка, право собственности, кредитные отчеты, заявки, страхование жизни, адвокаты и нотариусы, а также подготовка документов. Существуют и другие сборы, которые намеренно исключены, в том числе штрафы за просрочку платежа и другие разовые сборы.

Все это может затруднить сравнение аналогичных продуктов, поскольку включаемые или исключаемые сборы различаются от учреждения к учреждению. Чтобы точно сравнить несколько предложений, потенциальный заемщик должен определить, какие из этих сборов включены, и, чтобы быть точным, рассчитать годовую процентную ставку, используя номинальную процентную ставку и другую информацию о затратах.

Почему раскрывается годовая процентная ставка (годовая ставка)?

Законы о защите прав потребителей требуют от компаний раскрывать годовую процентную ставку, связанную с предлагаемыми ими продуктами, чтобы не допустить введения компаний в заблуждение клиентов. Например, если бы от них не требовалось раскрывать годовую процентную ставку, компания могла бы рекламировать низкую месячную процентную ставку, подразумевая клиентов, что это годовая ставка. Это может ввести клиента в заблуждение, заставив его сравнивать кажущуюся низкой месячную ставку с кажущейся высокой годовой.Требуя от всех компаний раскрывать свои APR, клиентам предоставляется сравнение «яблоки с яблоками».

Что такое хороший годовой доход?

То, что считается «хорошей» годовой процентной ставкой, будет зависеть от таких факторов, как конкурирующие ставки, предлагаемые на рынке, основная процентная ставка, установленная центральным банком, и собственный кредитный рейтинг заемщика. Когда основные ставки низкие, компании в конкурентных отраслях иногда предлагают очень низкие годовые процентные ставки по своим кредитным продуктам, например, 0% по автокредитам или вариантам лизинга.Хотя эти низкие ставки могут показаться привлекательными, клиенты должны проверить, действуют ли эти ставки в течение всего срока действия продукта или это просто вводные ставки, которые вернутся к более высокой годовой процентной ставке по истечении определенного периода. Кроме того, низкие APR могут быть доступны только для клиентов с особенно высоким кредитным рейтингом.

Как рассчитать годовые процентные ставки?

Формула расчета годовой процентной ставки проста. Он состоит из умножения периодической процентной ставки на количество периодов в году, в течение которых применяется ставка.Точная формула выглядит следующим образом:

APR = ((Комиссии + Основная сумма процентов) × 365) × 100, где: Проценты = Общая сумма процентов, выплаченных в течение срока действия кредита Основная часть = Сумма кредита n = Количество дней в сроке кредита \ begin {align} &\ text{APR} = \left ( \left ( \frac{ \frac{ \text{Сборы} + \text{Проценты} }{ \text {Основная сумма} } }{n} \right ) \times 365 \right ) \ раз 100 \\ &\textbf{где:} \\ &\text{Проценты} = \text{Общая сумма процентов, выплаченных за весь срок кредита} \\ &\text{Основная сумма} = \text{Сумма кредита} \\ &n = \text{Количество дней в сроке кредита} \\ \end{aligned}​APR=((nОсновная комиссия+Проценты​)×365)×100, где:Проценты=Общие проценты, выплаченные в течение срока кредитаОсновная часть=Сумма кредитаn=Число дней в сроке кредита​

Суть

Годовая процентная ставка представляет собой базовую теоретическую стоимость или выгоду от ссуды или займа денег.Рассчитывая только простые проценты без периодического начисления сложных процентов, APR дает заемщикам и кредиторам моментальный снимок того, сколько процентов они зарабатывают или выплачивают в течение определенного периода времени. Если кто-то занимает деньги, например, используя кредитную карту или подавая заявку на ипотеку, APR может ввести в заблуждение, поскольку он представляет только базовое число того, что они платят, не тратя время на уравнение. И наоборот, если кто-то смотрит на годовую процентную ставку по сберегательному счету, это не иллюстрирует полного влияния процентов, полученных с течением времени.

Годовые процентные ставки часто являются точкой продажи различных финансовых инструментов, таких как ипотечные кредиты или кредитные карты. Выбирая инструмент с годовой процентной ставкой, не забудьте также принять во внимание годовую процентную ставку, потому что она покажет более точное число того, что вы будете платить или зарабатывать с течением времени. Хотя формула для вашего APR может остаться прежней, разные финансовые учреждения будут включать разные комиссии в основной баланс. Будьте в курсе того, что включено в ваш APR при подписании любого соглашения.

Формула закона Кулона

Объекты с электрическим зарядом притягиваются и отталкиваются друг от друга под действием сил.Заряды одного знака отталкиваются, а заряды противоположного знака притягиваются. Величину электростатической силы между зарядами можно найти с помощью закона Кулона. Электростатическая сила зависит от величины зарядов, расстояния между ними и постоянной Кулона, которая равна . Постоянная Кулона также может быть записана через диэлектрическую проницаемость свободного пространства . В таком виде постоянная Кулона равна . Значения электрических зарядов измеряются в кулонах, Кл. Заряды часто записываются как кратные наименьшему возможному заряду, .Единицей электростатической силы является ньютон (Н).

F = электростатическая сила между двумя точечными зарядами ()

k = постоянная Кулона ()

q 1 = заряд первой точки (C)

q 2 = заряд второго точечного заряда (C)

r = расстояние между зарядами (м)

Формула закона Кулона Вопросы:

1) Два маленьких заряженных шара находятся на расстоянии 0,300 м друг от друга. Первый имеет заряд -3.00 мкКл (микрокулоны), а второй имеет заряд -12,0 мкКл. Эти заряженные сферы притягиваются или отталкиваются? Какова величина электростатической силы, действующей на каждый шар?

Ответ: Шары имеют заряды одного знака, поэтому сила между ними отталкивающая. Направление силы, действующей на каждую сферу, направлено в сторону от другой. Чтобы найти величину силы, необходимо перевести заряд частиц в кулоны. Приставка «µ», означающая «микро», указывает на то, что число масштабируется на 10 -6 , и поэтому 1 мкКл = 10 -6 Кл.Заряд первой сферы:

q 1 = -3,00 мкКл

Заряд второй сферы:

Величину электростатической силы, действующей на каждую сферу, можно найти с помощью закона Кулона:

Величина силы, действующей на каждую сферу, равна 3.595 Н (Ньютонов).

2) Электрон и протон находятся на расстоянии 1000 нм (нанометр) друг от друга. Заряд электрона равен , а заряд протона равен . Эти заряды притягиваются или отталкиваются? Какова величина электростатической силы, действующей на эти заряженные частицы?

Ответ: Электрон и протон имеют заряды противоположных знаков, поэтому сила притяжения между ними есть. Направление силы, действующей на каждую частицу, совпадает с направлением другой. Чтобы найти величину силы, расстояние между частицами нужно сначала перевести в метры.Приставка «n», означающая «нано», указывает на то, что число масштабируется на 10 -9 , поэтому 1 нм = 10 -9 м. Расстояние между заряженными частицами:

r = 1000 нм

Величина электростатической силы между частицами может быть найдена с помощью закона Кулона:

Величина силы между электроном и протоном равна 2.307 х 10 -10 Н (Ньютоны).

AtomicChargeCalculator: интерактивный онлайн-расчет атомных зарядов в больших биомолекулярных комплексах и молекулах, подобных лекарствам | Журнал Cheminformatics

  • Giese B, Graber M, Cordes M (2008)Перенос электронов в пептидах и белках. Curr Opin Chem Biol 12(6):755–759. doi:10.1016/j.cbpa.2008.08.026

  • Гродик М.А., Мурен Н.Б., Бартон Дж.К. (2015) Транспорт заряда ДНК внутри клетки.Биохимия 54 (4): 962–973. дои: 10.1021/bi501520w

    КАС Статья Google ученый

  • Li L, Wang L, Alexov E (2015) О компонентах энергии, управляющих молекулярным распознаванием в рамках континуальных подходов. Фронт Мол Биоски. doi:10.3389/fmolb.2015.00005

  • Zheng G, Xiao M, Lu XH (2005) Исследование QSAR сродства полигалогенированных дибензо-п-диоксинов к связыванию с рецептором Ah с использованием дескрипторов чистого атомного заряда и радиальной нейронной сети.Анальный биоанал Chem 383: 810–816. дои: 10.1007/s00216-005-0085-7

    КАС Статья Google ученый

  • Карелсон М., Карелсон Г., Тамм Т., Тулп И., Янес Дж., Тамм К., Ломака А., Денис С., Добчев Д. (2009) QSAR-исследование фармакологической проницаемости. Аркивок 2009(2):218–238

    Статья Google ученый

  • Wood JS (1995) Рентгенологическое определение распределения электронов в кристаллах перхлората гексапиридин-N-оксида кобальта(II) и электронной структуры иона Co2+.Inorganica Chimica Acta 229 (1–2): 407–415. дои: 10.1016/0020-1693(94)04272-W

    КАС Статья Google ученый

  • Белоконева Е.Л., Губина Ю.К., Форсайт Дж.Б., Браун П.Дж. (2002) Распределение плотности заряда, его мультипольное уточнение и антиферромагнитная структура диоптазы, \(Cu_{6}[Si_{6}O_{18}] \cdot 6H_{2}O\). Phys Chem Min 29 (6): 430–438. дои: 10.1007/s00269-002-0246-6

    КАС Статья Google ученый

  • Шрёдингер Э. (1926) Волновая теория механики атомов и молекул.Phys Rev 28(6):1049

    Статья Google ученый

  • Малликен Р.С. (1935) Электронные структуры молекул XI. Электроаффинность, молекулярные орбитали и дипольные моменты. J Chem Phys 3 (9): 573–585. дои: 10.1063/1.1749731

    КАС Статья Google ученый

  • Малликен Р.С. (1962) Критерии построения хороших молекулярных орбитальных волновых функций с самосогласованным полем и значение анализа популяции LCAO-MO.J Chem Phys 36(12):3428. дои: 10.1063/1.1732476

    КАС Статья Google ученый

  • Лёвдин П.О. (1950) О проблеме неортогональности, связанной с использованием атомных волновых функций в теории молекул и кристаллов. J Chem Phys 18 (3): 365–375. дои: 10.1063/1.1747632

    Артикул Google ученый

  • Рид Э.А., Вайншток Р.Б., Вейнхольд Ф. (1985) Анализ естественной популяции.J Chem Phys 83 (2): 735–746. дои: 10.1063/1.449486

    КАС Статья Google ученый

  • Bader RFW, Laouche A, Gatti C, Carroll MT, MacDougall PJ, Wiberg KB (1987) Свойства атомов в молекулах: дипольные моменты и переносимость свойств. J Chem Phys 87 (2): 1142–1152. дои: 10.1063/1.453294

    КАС Статья Google ученый

  • Hirshfeld FL (1977) Фрагменты связанных атомов для описания плотности молекулярного заряда.Theoretica Chimica Acta 44 (2): 129–138. дои: 10.1007/BF00549096

    КАС Статья Google ученый

  • Балтинк П., Ван Алсеной С., Айерс П.В., Карбо-Дорка Р. (2007) Критический анализ и расширение атомов Хиршфельда в молекулах. J Cheml Phys. дои: 10.1063/1.2715563

    Google ученый

  • Бренеман К.М., Виберг К.Б. (1990) Определение атомно-центрированных монополей по молекулярным электростатическим потенциалам.Необходимость высокой плотности выборки в конформационном анализе формамида. J Comput Chem 11(3):361–373. doi: 10.1002/jcc.540110311

    КАС Статья Google ученый

  • Беслер Б.Х., Мерц К.М., Коллман П.А. (1990) Атомные заряды, полученные полуэмпирическими методами. J Comput Chem 11:431–439. дои: 10.1002/jcc.540110404

    КАС Статья Google ученый

  • Келли С.П., Крамер С.Дж., Трухлар Д.Г. (2005) Точные частичные атомные заряды для высокоэнергетических молекул с использованием моделей заряда класса IV с MIDI! базовый набор.Theor Chem Acc 113 (3): 133–151. doi: 10.1007/s00214-004-0624-x

  • Манц Т.А., Шолл Д.С. (2010) Химически значимые атомные заряды, воспроизводящие электростатический потенциал в периодических и непериодических материалах. J Chem Theory Comput 6 (8): 2455–2468. дои: 10.1021/ct100125x

    КАС Статья Google ученый

  • Абрахам Р.Дж., Гриффитс Л., Лофтус П. (1982) Подходы к расчету заряда в молекулярной механике.J Comput Chem 3(3):407–416. дои: 10.1002/jcc.540030316

    КАС Статья Google ученый

  • Шульга Д.А., Олиференко А.А., Писарев С.А., Палюлин В.А., Зефиров Н.С. (2008) Параметризация эмпирических схем расчета парциальных зарядов атомов для воспроизведения молекулярного электростатического потенциала. Доклады хим. 419(1):57–61. дои: 10.1007/s10631-008-3004-6

    КАС Статья Google ученый

  • Мортье В.Дж., Гош С.К., Шанкар С. (1986) Метод выравнивания электроотрицательности для расчета атомных зарядов в молекулах.J Am Chem Soc 108(15):4315–4320. дои: 10.1021/ja00275a013

    КАС Статья Google ученый

  • Раппе А.К., Годдард В.А. III (1991) Уравновешивание заряда для моделирования молекулярной динамики. J Phys Chem 95:3358–3363. дои: 10.1021/j100161a070

    Артикул Google ученый

  • Нистор Р.А., Полихронов Ю.Г., Мюзер М.Х. (2006) Обобщение метода уравновешивания заряда для неметаллических материалов.J Chem Phys. дои: 10.1063/1.2346671

    Google ученый

  • Gasteiger J, Marsili M (1980) Итеративное частичное выравнивание орбитальной электроотрицательности — быстрый доступ к атомным зарядам. дои: 10.1016/0040-4020(80)80168-2

  • Cho K-H, Kang YK, No KT, Scheraga HA (2001) Быстрый метод расчета зависящих от геометрии суммарных зарядов атомов для полипептидов. J Phys Chem A 105(17):3624–3634.дои: 10.1021/jp0023213

    КАС Статья Google ученый

  • Олиференко А.А., Писарев С.А., Палюлин В.А., Зефиров Н.С. (2006) Заряды атомов через выравнивание электроотрицательности: обобщения и перспективы. дои: 10.1016/S0065-3276(06)51004-4

  • Baekelandt B, Mortier W, Lievens J (1991) Исследование реакционной способности различных участков внутри молекулы или твердого тела путем прямого расчета молекулярной чувствительности посредством расширения уравнения электроотрицательности.J Am Chem Soc 113(18):6730–6734. дои: 10.1021/ja00018a003

    КАС Статья Google ученый

  • York DM, Yang W (1996) Метод выравнивания химического потенциала для молекулярного моделирования. J Chem Phys 104(1):159. дои: 10.1063/1.470886

    КАС Статья Google ученый

  • Yang Z-Z, Wang CS (1997) Метод выравнивания электроотрицательности атом-связь.1. Расчет распределения заряда в больших молекулах. J Phys Chem A 101(35):6315–6321. дои: 10.1021/jp9711048

    КАС Статья Google ученый

  • Njo SL, Fan J, Van De Graaf B (1998) Расширение и упрощение метода выравнивания электроотрицательности. J Mol Catal A Chem 134: 79–88. дои: 10.1016/S1381-1169(98)00024-7

    КАС Статья Google ученый

  • Диас Л.Г., Симидзу К., Фарах Дж.П.С., Чаймович Х. (2002) Простой метод быстрого расчета перераспределения заряда растворенных веществ в неявной модели растворителя.Химическая физика 282 (2): 237–243. дои: 10.1016/S0301-0104(02)00717-6

    КАС Статья Google ученый

  • Chaves J, Barroso JM, Bultinck P, Carbó-Dorca R (2006) На пути к альтернативной структуре матрицы ядра жесткости в методе выравнивания электроотрицательности (EEM). J Chem Inform Model 46 (4): 1657–1665. doi: 10.1021/ci050505e

    КАС Статья Google ученый

  • Ouyang Y, Ye F, Liang Y (2009) Модифицированный метод выравнивания электроотрицательности для быстрого и точного расчета атомных зарядов в больших биологических молекулах.Phys Chem Chem Phys PCCP 11(29):6082–6089. дои: 10.1039/b821696g

    КАС Статья Google ученый

  • Verstraelen T, Van Speybroeck V, Waroquier M (2009) Метод выравнивания электроотрицательности и уравновешивание расщепленного заряда применительно к органическим системам: параметризация, проверка и сравнение. J Chem Phys. дои: 10.1063/1.3187034

    Google ученый

  • Frisch M, Trucks G, Schlegel H, Scuseria G, Robb M, Cheeseman J, Scalmani G, Barone V, Mennucci B, Petersson G и др. (2010) Gaussian 09 (редакция a.02), Gaussian, Inc., Wallingford CT (США). В: Naturforsch Z (изд.) Vol. 10

  • Хаттер Дж., Яннуцци М., Шиффманн Ф., Вандевонделе Дж. (2014) Cp2k: атомистическое моделирование систем конденсированного состояния. Wiley Interdiscip Rev Comput Mol Sci 4(1):15–25. дои: 10.1002/wcms.1159

    КАС Статья Google ученый

  • Манц Т.А., Шолл Д.С. (2012) Усовершенствованный функционал распределения заряда атомов в молекулах для одновременного воспроизведения электростатического потенциала и химических состояний в периодических и непериодических материалах.J Chem Theory Comput 8(8):2844–2867

    CAS Статья Google ученый

  • Верстрален Т., Ванденбранде С., Чан М., Заде Ф.Х., Гонсалес С., Лимахер П.А., Хортон А.М. (2013). http://theochem.github.com/horton/

  • Кейт Т.А. (2013) Aimall (версия 13.05.06). TK Gristmill Software, Overland Park

  • Маренич А.В., Джером С.В., Крамер С.Дж., Трухлар Д.Г. (2012) Модель заряда 5: расширение анализа популяций Хиршфельда для точного описания молекулярных взаимодействий в газовой и конденсированной фазах.J Chem Theory Comput 8 (2): 527–541. дои: 10.1021/ct200866d

    КАС Статья Google ученый

  • Malde AK, Zuo L, Breeze M, Stroet M, Poger D, Nair PC, Oostenbrink C, Mark AE (2011) Автоматический построитель топологии силового поля (ATB) и репозиторий: Версия 1.0. J Chem Theory Comput 7 (12): 4026–4037. дои: 10.1021/ct200196m

    КАС Статья Google ученый

  • Medeiros DDJ, Cortopassi WA, Costa França TC, Pimentel AS (2013) Наладчик ITP 1.0: Новая служебная программа для настройки расходов в файлах топологии, созданных сервером PRODRG. Дж. Хим. Дои: 10.1155/2013/803151

    Google ученый

  • Ван Дж., Ван В., Коллман П.А., Кейс Д.А. (2006) Автоматическое восприятие типа атома и типа связи в молекулярно-механических расчетах. J Mol Graph Modeling 25 (2): 247–260. doi:10.1016/j.jmgm.2005.12.005

    Артикул Google ученый

  • Ванкелеф Э., Саймон С., Маркант Г., Гарсия Э., Климерак Г., Делепин Дж. К., Чеплак П., Дюпрадо Ф.Ю. (2011) Р.Э.Д. Сервер: веб-сервис для получения зарядов RESP и ESP и создания библиотек силовых полей для новых молекул и молекулярных фрагментов. Нукл Кислоты Res. doi:10.1093/нар/гкр288

    Google ученый

  • Мукерджи Г., Патра Н., Баруа П., Джаярам Б. (2011) Быстрая эмпирическая схема присвоения частичного атомного заряда, совместимая с GAFF, для моделирования взаимодействия малых молекул с биомолекулярными мишенями. J Comput Chem 32(5):893–907.дои: 10.1002/jcc.21671

    КАС Статья Google ученый

  • Vainio MJ, Johnson MS (2007) Создание ансамблей конформеров с использованием многоцелевого генетического алгоритма. J Chem Inform Modeling 47(6):2462–2474. дои: 10.1021/Ci6005646

    КАС Статья Google ученый

  • Варжекова Р.С., Коча Дж. (2006) Новости программного обеспечения и обновления, оптимизированные и распараллеленные реализации метода выравнивания электроотрицательности и метода выравнивания электроотрицательности атом-связь.J Comput Chem 27(3):396–405. дои: 10.1002/jcc.20344

    Артикул Google ученый

  • Долински Т.Дж., Нильсен Дж.Э., Маккаммон Дж.А., Бейкер Н.А. (2004) PDB2PQR: автоматизированный конвейер для настройки электростатических расчетов Пуассона-Больцмана. Нукл Кислоты Res. дои: 10.1093/нар/gkh481

    Google ученый

  • О’Бойл Н.М., Бэнк М., Джеймс К.А., Морли С., Вандермерш Т., Хатчисон Г.Р. (2011) Открытый Вавилон: открытый химический набор инструментов.Ж Хеминформ. дои: 10.1186/1758-2946-3-33

    Google ученый

  • Чо А.Е., Гуаллар В., Берн Б.Дж., Фриснер Р. (2005) Важность точных зарядов в молекулярном докинге: квантово-механический/молекулярно-механический (КМ/ММ) подход. J Comput Chem 26(9):915–931. дои: 10.1002/jcc.20222

    КАС Статья Google ученый

  • Анисимов В.М. (2010) Квантово-механическая молекулярная динамика переноса заряда.Кинетическая динамика. дои: 10.1007/978-90-481-3034-4_9

    Google ученый

  • Nielsen JE, Gunner MR, García-Moreno EB (2011) Кооператив pK a: совместные усилия по совершенствованию основанных на структуре расчетов значений pK a и электростатических эффектов в белках. дои: 10.1002/прот.23194

  • Бейкер К.М. (2015)Поляризуемые силовые поля для молекулярно-динамического моделирования биомолекул.Wiley Interdiscip Rev Comput Mol Sci 5(2):241–254. дои: 10.1002/wcms.1215

    КАС Статья Google ученый

  • Heidler R, Janssens GOA, Mortier WJ, Schoonheydt RA (1996) Анализ чувствительности к заряду внутренней основности цеолитов фожазитового типа с использованием метода выравнивания электроотрицательности (EEM). J Phys Chem 100 (50): 19728–19734. дои: 10.1021/jp9615619

    КАС Статья Google ученый

  • Haldoupis E, Nair S, Sholl DS (2012) Поиск MOF для высокоселективной адсорбции CO2/N2 с использованием скрининга материалов на основе эффективного присвоения атомных точечных зарядов.J Am Chem Soc 134(9):4313–4323. дои: 10.1021/ja2108239

    КАС Статья Google ученый

  • Bultinck P, Langenaeker W, Carbó-Dorca R, Tollenaere JP (2003) Быстрый расчет квантово-химических молекулярных дескрипторов с помощью метода выравнивания электроотрицательности. J Chem Inform Comp Sci 43:422–428. дои: 10.1021/ci0255883

    КАС Статья Google ученый

  • Свободова Варжекова Р., Гейдл С., Ионеску С.М., Скржехота О., Бушал Т., Сенал Д., Абагян Р., Коча Дж. (2013) Прогнозирование значений p Ka по атомным зарядам EEM.Ж Хеминформ 5(1):18. дои: 10.1186/1758-2946-5-18

    Артикул Google ученый

  • Симидзу К., Чаймович Х., Фарах Дж. П.С., Диас Л.Г., Бостик Д.Л. (2004) Расчет дипольного момента для полипептидов с использованием обобщенного метода выравнивания электроотрицательности Борна: результаты в вакууме и континуум-диэлектрическом растворителе. J Phys Chem B 108(13):4171–4177. дои: 10.1021/jp037315w

    КАС Статья Google ученый

  • Chen S, Yang Z (2010) Моделирование молекулярной динамики фрагмента \(\beta\)-шпильки белка G с помощью метода выравнивания электроотрицательности атом-связь, объединенного с молекулярной механикой (ABEEM\(\delta\) \(\пи\)/мм).Chin J Chem 28(11):2109–2118. doi:10.1002/cjoc.2010

    КАС Статья Google ученый

  • Ionescu CM, Svobodová Vařeková R, Prehn JHM, Huber HJ, Koča J (2012) Анализ профиля заряда показывает, что активация проапоптотических регуляторов bax и bak зависит от аллостерической регуляции, опосредованной переносом заряда. PLoS Comput Biol. doi: 10.1371/journal.pcbi.1002565

    Google ученый

  • Челли Р., Прокаччи П., Ригини Р., Калифано С. (1999) Электрический отклик в схемах выравнивания химического потенциала.J Chem Phys 111(18):8569. дои: 10.1063/1.480198

    КАС Статья Google ученый

  • Warren Lee G, Davis JE, Patel S (2008) Происхождение и контроль масштабирования сверхлинейной поляризуемости в методах выравнивания химического потенциала. J Chem Phy 128(14):144110. дои: 10.1063/1.2872603

    Артикул Google ученый

  • Verstraelen T, Pauwels E, De Proft F, Van Speybroeck V, Geerlings P, Waroquier M (2012) Оценка моделей атомного заряда для газофазных расчетов полипептидов.J Chem Theory Comput 8 (2): 661–676. дои: 10.1021/ct200512e

    КАС Статья Google ученый

  • van Duin ACT, Strachan A, Stewman S, Zhang Q, Xu X, Goddard WA (2003) Поле реактивной силы ReaxFF SiO для систем кремния и оксида кремния. J Phys Chem A 107(19):3803–3811. дои: 10.1021/jp0276303

    Артикул Google ученый

  • Puranen JS, Vainio MJ, Johnson MS (2009) Точные зависящие от конформации молекулярные электростатические потенциалы для высокопроизводительного открытия лекарств in silico.J Comput Chem. дои: 10.1002/jcc.21460

    Google ученый

  • Бултинк П., Лангенакер В., Лахорт П., Де Профт Ф., Герлингс П., Ван Алсеной С., Толленар Дж. П. (2002) Метод выравнивания электроотрицательности II: применимость различных схем атомного заряда. J Phys Chem A 106 (34): 7895–7901. дои: 10.1021/jp020547v

    КАС Статья Google ученый

  • Бултинк П., Ванхолм Р., Попелье П.А., Де Профт Ф., Герлингс П. (2004) Высокоскоростной расчет зарядов AIM с помощью метода выравнивания электроотрицательности.J Phys Chem A 108(46):10359–10366. дои: 10.1021/jp0469281

    КАС Статья Google ученый

  • Варекова Р.С., Жирускова З., Ванек Дж., Сухомель С., Кока Дж. (2007) Метод выравнивания электроотрицательности: параметризация и проверка для больших наборов органических, галогенорганических и металлоорганических молекул. Int J Mol Sci 8(7):572–582

    CAS Статья Google ученый

  • Ионеску К.М., Гейдл С., Свободова Варжекова Р., Коча Дж. (2013) Быстрый расчет точных атомных зарядов белков с помощью метода выравнивания электроотрицательности.J Chem Inform Model 53 (10): 2548–2558. дои: 10.1021/ci400448n

    КАС Статья Google ученый

  • Graham GG, Davies MJ, Day RO, Mohamudally A, Scott KF (2013) Современная фармакология парацетамола: терапевтическое действие, механизм действия, метаболизм, токсичность и последние фармакологические открытия. Инфламмофармакология 21(3):201–232. дои: 10.1007/s10787-013-0172-х

  • Бертолини А., Феррари А., Оттани А., Герцони С., Такки Р., Леоне С. (2006) Парацетамол: новый взгляд на старый препарат.CNS Drug Rev. 12 (3–4): 250–275. doi:10.1111/j.1527-3458.2006.00250.x

  • Свободова Варжекова Р., Гейдл С., Ионеску С.М., Скржехота О., Кудера М., Сенал Д., Бушал Т., Абагян Р., Хубер Х.Дж., Коча Дж. (2011) Прогнозирование значений pKa замещенных фенолов по атомным зарядам: сравнение различных квантово-механические методы и схемы распределения заряда. J Chem Inform Modeling 51 (8): 1795–1806. дои: 10.1021/ci200133w

    Артикул Google ученый

  • Угур И., Марион А., Парант С., Дженсен Дж. Х., Монард Г. (2014) Рационализация значений pKa спиртов и тиолов с использованием дескрипторов атомного заряда и их применение для предсказания pKa аминокислот.J Chem Inform Моделирование. дои: 10.1021/ci500079w

    Google ученый

  • Dastmalchi S, Rashidi M, Rassi M (1995) Одновременное определение pka и коэффициента распределения октанол/вода (pm) ацетаминофена. J Sch Pharm Med Sci Univ Тегеран 4:7–14

    Google ученый

  • Соединения открытой базы данных NCI. Национальный институт рака. http://кактус.nci.nih.gov/. По состоянию на август 2015 г.

  • Ховард П., Мейлан В. (1999) База данных физико-химических свойств (PHYSPROP). Сиракузская исследовательская корпорация, Центр экологических наук, Северные Сиракузы

    Google ученый

  • Гейдл С., Свободова Варжекова Р., Бендова В., Петрусек Л., Ионеску С.М., Юрка З., Абагян Р., Коча Дж. (2015) Как методология подготовки трехмерной структуры влияет на качество прогноза p K? J Chem Inform Modeling 55 (6): 1088–1097.дои: 10.1021/ci500758w

    КАС Статья Google ученый

  • Bellm L, Lehrer RI, Ganz T (2000) Протегрины: новые антибиотики млекопитающих. Exp Opin Investig Drugs 9 (8): 1731–1742. дои: 10.1517/13543784.9.8.1731

    КАС Статья Google ученый

  • Steinberg DA, Hurst MA, Fujii CA, Kung AHC, Ho JF, Cheng FC, Loury DJ, Fiddes JC (1997) Протегрин-1: быстродействующий бактерицидный пептид широкого спектра действия с активностью in vivo.Противомикробные агенты Chemotherap 41(8):1738–1742

    CAS Google ученый

  • Dong N, Zhu X, Chou S, Shan A, Li W, Jiang J (2014) Противомикробная активность и селективность упрощенных пептидов с симметричными концами. Биоматериалы 35(27):8028–8039. doi:10.1016/j.biomaterials.2014.06.005

    КАС Статья Google ученый

  • Mohanram H, Bhattacharjya S (2014)Протегрин-1 с удаленным цистеином (CDP-1): антибактериальная активность, разрушение внешней мембраны и селективность.Biochimica et Biophysica Acta (BBA) Общие предметы 1840 (10): 3006–3016. doi:10.1016/j.bbagen.2014.06.018

    КАС Статья Google ученый

  • Ostberg N, Kaznessis Y (2005)Взаимосвязь структура-активность протегрина: использование моделей гомологии синтетических последовательностей для определения структурных характеристик, важных для активности. Пептиды 26(2):197–206. doi:10.1016/j.peptides.2004.09.020

    КАС Статья Google ученый

  • Fahrner RL, Dieckmann T, Harwig SSL, Lehrer RI, Eisenberg D, Feigon J (1996) Структура раствора протегрина-1, противомикробного пептида широкого спектра действия из свиных лейкоцитов.Химия биологии 3 (7): 543–550. дои: 10.1016/S1074-5521(96)-3

    КАС Статья Google ученый

  • Болинтиняну Д.С., Лангхэм А.А., Дэвис Х.Т., Казнессис Ю.Н. (2007)Моделирование молекулярной динамики трех противомикробных пептидов протегринового типа: взаимодействие между зарядами на концах, \(\бета\)-листовая структура и амфифильные взаимодействия. дои: 10.1080/08927020701393481

  • Лангам А.А., Ханделия Х., Шустер Б., Уоринг А.Дж., Лерер Р.И., Казнессис Ю.Н. (2008) Корреляция между смоделированными физико-химическими свойствами и гемолитичностью протегриноподобных противомикробных пептидов: прогнозирование экспериментальной токсичности.Пептиды 29(7):1085–1093. doi:10.1016/j.peptides.2008.03.018

    КАС Статья Google ученый

  • Lai JR, Huck BR, Weisblum B, Gellman SH (2002) Дизайн не содержащих цистеин противомикробных \(\beta\)-шпилек: исследования взаимосвязи структура-активность с линейными аналогами протегрина-1. Биохимия 41 (42): 12835–12842. дои: 10.1021/bi026127d

    КАС Статья Google ученый

  • Bedford L, Paine S, Sheppard PW, Mayer RJ, Roelofs J (2010) Сборка, структура и функция протеасомы 26S.doi: 10.1016/j.tcb.2010.03.007

  • Галластеги Н., Гролл М. (2010) Протеасома 26S: сборка и функция разрушительной машины. doi:10.1016/j.tibs.2010.05.005

  • Unverdorben P, Beck F, Śledź P, Schweitzer A, Pfeifer G, Plitzko JM, Baumeister W, Förster F (2014) Глубокая классификация большого набора данных крио-ЭМ определяет конформационный ландшафт протеасомы 26S. Proc Natl Acad Sci USA 111(15):5544–5549.doi:10.1073/pnas.1403409111

    КАС Статья Google ученый

  • О’Хара А., Ховарт А., Варро А., Дималин Р. (2013)Роль бета-субъединиц протеасомы в опосредованной гастрином транскрипции ингибитора активатора плазминогена-2 и регенерирующего белка1. ПЛОС Один. doi:10.1371/journal.pone.0059913

    Google ученый

  • Cron KR, Zhu K, Kushwaha DS, Hsieh G, Merzon D, Rameseder J, Chen CC, D’Andrea AD, Kozono D (2013) Ингибиторы протеасом блокируют репарацию ДНК и радиосенсибилизируют немелкоклеточный рак легкого.

  • 0 comments on “Формула нахождения заряда: нахождения величины заряда и количество заряда

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован.